潍坊建设网站公司电话,更改wordpress程序站点网址,网站建设百度认证,域名权重查询目录 电阻性电路分析第三章 电路分析方法3-1 支路电流法3-2 网孔电流法3-3 节点电位法3-4本章总结第四章 电路定理4-1 叠加定理戴维南定理和诺顿定理电阻性电路分析 声明#xff1a;本学习笔记中的部分图片来自于王丽华老师的PPT#xff0c;感想王老师~~ 第三章 电路分析方法… 目录 电阻性电路分析第三章 电路分析方法3-1 支路电流法3-2 网孔电流法3-3 节点电位法3-4本章总结第四章 电路定理4-1 叠加定理戴维南定理和诺顿定理 电阻性电路分析 声明本学习笔记中的部分图片来自于王丽华老师的PPT感想王老师~~ 第三章 电路分析方法 一般分析方法可求解任意电路的所有支路电压和电流 等效电路法只适用于简单电路且只能分析某一些支路的电压和电流 分析的中心任务 如何选择分析电路的变量如何建立相应的独立方程3-1 支路电流法 基于电路支路电流利用KCL、KVL和元件的VCR以电路各支路电流作为变量分别对节点和回路列出方程。 注意参考方向一经确定就不能更改 步骤 由电路的支路数m确定待求的支路电流数根据节点数n,可以列出n-1个独立的KCL节点方程流入为正流出为负根据KVL列出回路方程。选取lm-(n-1)个独立的回路(所有网孔)选定回路方向顺时针方向由KVL列出l个独立方程将独立方程联立求解得各支路的电流。如果支路电流值为正则表明实际电流方向一参考方向相同如果某一支路的电流为负则表示实际电流的方向与参考方向相反。根据电路的要求求出其他待求量如支路或元件上的电压、功率等。注求各电阻上吸收的功率电阻包括电源3-2 网孔电流法 以网孔电流作求解电路的未知量网孔电流是一种假象沿着各自网孔内循环流动的电流如图所示设网孔I的电流为iI网孔II 的电流为iII 网孔III的电流为i III 网孔电流在实际中是不存在的。但它是一种很有用的用于计算的量。选中图中电路的支路电流参考方向则有各网孔电流方程中本网孔电流的系数为本网孔电阻之和称为自电阻其他网孔电流的系数表示本网孔与其他网孔公共支路上的电阻称为互电阻用R加下角标本网孔和其他网孔的数字表示如下图中的R12R13...互电阻的正负根据所在网孔的电流方向是否相同判断相同为正不同为负自电阻×本网孔电流±Σ互电阻×相邻网孔电流 本网孔所含电压源的代数和所设定的所有网孔参考方向均相同先求一般方程需要的参数联立求解一般方程最后选取最大回路列KVL检验结果是否正确注使用时列一般方程不用考虑电流源依据电流源可以列出额外方程3-3 节点电位法 在电路中任意选择一个节点为非独立节点,称此节点为参考点.其它独立节点与参考点之间的电压,称为该节点的节点电压.节点电压法是以节点电压为求解电路的未知量,利用基尔霍夫电流定律和欧姆定律导出(n-1)个独立节点电压为求知量的方程,联立求解,得出各节点电压.然后进一步求出各待求量节点电压法适用于结构复杂、非平面电路、独立回路选择麻烦、以及节点少、回路多的电路的分析求解。对于n个节点、m条支路的电路节点电压法仅需n-1个独立方程比支路电流法少[m-(n-1)]个方程列出的节点方程中与本节点相连的所有支路电导之和成为自电导恒为正值G11G22...节点之间的电导称为互电导恒为负值G12G13... is1is2是流向节点1的理想电流源电流的代数和流入取正流出取负两个独立节点电路的节点电压方程的一般表达式: 自电导 ×本节点电压 -∑互电导 ×相邻节点电压 流入本节点的电流源代数和 注如果是电压源与电阻串联极靠近节点的电流取正否则取负。电流大小为电压源的电压与其串联的电阻之比 ps与电压源独立源或受控源相连的节点直接就是电源的电压 PS节点电流法中方程里的电阻、电源都是与节点直接相连的(可以跨过电源)(因为不直接相连的都要通过直接相连的来对节点电位产生影响)归纳步骤 指定电路中某一节点为参考点标出各独立节点电位符号按照节点电压方程的一般形式根据实际电路直接列出各节点电压方程求解方程组即可得出 各节点电位值设定各支路电流的参考方向根据欧姆定律和各节点电位值即可求出各支路电流3-4本章总结 网孔电流法实际上是回路电流法选取网孔电流作为回路电流的解题方法。由于避免了列写节点电流方程因而网孔电流计算相对简化网孔内独立电源化为电压源支路用电阻计算更方便一般情况下用网孔电流法比较简便但在公共支路有电流源等特殊情况下宜采用支路电流法节点较少而网孔较多的电路宜采用节点电位法求解节点各支路独立电源化为电流源支路用电导计算更方便第四章 电路定理 4-1 叠加定理 叠加定理是关于线性电路的一个重要性质的定理。齐次性和叠加性齐次性在线性电路中当只有一个独立源作用时任一支路的响应电压或电流与独立源的激励成正比即 ykx\y-响应\x-激励\k-常数叠加性当线性电路中有两个或两个以上独立源作用时任一支路的响应等于各个独立源单独作用下分别在该支路上所产生的响应的代数和即 yk_1x_1k_2x_2...k_nx_n\ki—从激励xi响应y的传输比为常数us单独作用下的响应is单独作用下的响应) us、is共同作用下的响应 将上述结论推广到一般线性网络中就是叠加定理的内容应用步骤 将含有多个电源的电路,分解成若干个仅含有单个电源的分电路.并给出每个分电路的电流或电压的参考方向.在考虑某一电源作用时,其它的理想电源应置为零,即理想电压源短路;理想电流源开路对每一个分电路进行计算,求出各相应支路的分电流、分电压将求出的分电路中的电压、电流进行叠加,求出原电路中的支路电流、电压叠加是代数量相加当分量与总量的参考方向一致取“”与总量的参考方向相反则取“-”号注意 在计算某个独立源单独作用下的响应时,其它独立源取零值,即将其它的独立源电压源短路;独立电流源开路,而与这些独立源相连接的电阻、受控源或其它元件仍应保留叠加定理只能用于计算响应量是电压或电流的情况不能用于计算功率和能量只适用于线性电路戴维南定理和诺顿定理 电流源开路电压源短路 叠加定理适用于任一线性网络包括时变的。定理指出如果一个线性网络同时受若干独立电源的作用则这些电源同时作用下的响应等于每个电源单独作用于网络的响应之和戴维南定理可用于任一线性网络。定理指出如果任一线性网络在其两个端点上连接一个任意负载则当进行下列任何一种置换时负载上的电压及电流不变 由一个独立电压源和一个电阻串联组合所置换由一个独立电流源和一个电阻并联组合所置换转载于:https://www.cnblogs.com/miracleXH/p/9581124.html
