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麦克斯韦方程组#xff1a; 引入磁荷和磁流的概念#xff0c;上述方程可以写成对称形式#xff1a; 磁荷和磁流实际上不存在#xff0c;只具有某种等效意义#xff0c;可以把某个区域中的电磁场看成是由一组等效磁型源所产生。
对于均匀和各向同性…一、磁荷与磁流的引入
麦克斯韦方程组 引入磁荷和磁流的概念上述方程可以写成对称形式 磁荷和磁流实际上不存在只具有某种等效意义可以把某个区域中的电磁场看成是由一组等效磁型源所产生。
对于均匀和各向同性媒质可以将上述方程写为三组方程之和 对偶性原理 引入磁荷和磁流的概念后的方程组做如下替换后方程组依然成立 电型源和磁型源所产生的场之间的可变换性称为电磁场的对偶性
在无源区域如果是方程的一组解则也是方程的一组解 二、边界条件 在两种不同介质的分界面上电磁场可能发生突变微分形式的方程可能不合适由积分形式的方程可得以下边界条件
表面自由磁流密度
表面自由电流密度
表面自由电荷密度
表面自由磁荷密度
对于实际的物理界面现实世界中没有磁荷和磁流因此
如果两种介质都不是理想电导体或理想磁导体则表面不可能有自由电荷积聚此时 三、复数玻印廷定理
