网站内部流程,一个公司做网站需要注意什么,网站可以做系统还原吗,免费jsp源码分享网站文章目录 abstract平面上的极坐标极坐标极坐标中位置和点的对应关系极坐标的常用限定极坐标描述对称点极坐标变换为直角坐标 坐标系间同位置坐标的变换极坐标上建立同原点直角坐标直角坐标系上建立常用极坐标系极坐标与直角坐标的关系极坐标和坐标系平移#x1f47a;例 曲线的… 文章目录 abstract平面上的极坐标极坐标极坐标中位置和点的对应关系极坐标的常用限定极坐标描述对称点极坐标变换为直角坐标 坐标系间同位置坐标的变换极坐标上建立同原点直角坐标直角坐标系上建立常用极坐标系极坐标与直角坐标的关系极坐标和坐标系平移例 曲线的极坐标方程曲线的直角坐标方程方程和曲线的数形结合 曲线的极坐标方程简单极坐标方程形式极坐标点的对称性和图形对称性简单图形的极坐标方程直线的极坐标方程 圆的极坐标方程圆心为 ( a , 0 ) (a,0) (a,0)处且过极点的圆推导方式1推导方式2例 圆心在点 ( a , π 2 ) (a,\frac{\pi}{2}) (a,2π)处且过极点的圆例 圆心在任意处的圆的方程例 应用利用极坐标求轨迹方程 极坐标和圆锥曲线根据离心率分类圆锥曲线形状参数 abstract
极坐标系极坐标和直角坐标的变换公式直角坐标平移公式曲线的极坐标方程 圆的极坐标方程圆锥曲线的极坐标方程
平面上的极坐标
在平面上取: 一个顶点 O O O,(称为极点)由 O O O点出发的一条射线 O x Ox Ox,(称为极轴)一个长度单位计算角度的正方向(通常取逆时针方向), 这四个要素合称为一个极坐标系
极坐标
和最常见的直角坐标系一样,极坐标系也是一种坐标系极坐标系上确定一个点的两个部分:极径和极角平面上的任意一点 M M M的位置可以由线段 O M OM OM的长度(极径) ρ \rho ρ和 O x Ox Ox到 O M OM OM的角度(极角) θ \theta θ来刻画,记为 M ( ρ , θ ) M(\rho,\theta) M(ρ,θ)
极坐标中位置和点的对应关系
在极坐标 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ)中,一般限定 ρ ⩾ 0 \rho\geqslant{0} ρ⩾0;当 ρ 0 \rho0 ρ0时,就与极点重合,此时 θ \theta θ不确定 若 ρ 0 \rho0 ρ0时,规定 M ( ρ , θ ) M(\rho,\theta) M(ρ,θ)就是 M ( − ρ , θ π ) M(-\rho,\theta\pi) M(−ρ,θπ), ( − ρ 0 ) (-\rho0) (−ρ0);即点 M M M在与极轴成 θ \theta θ角的射线的反向延长线上,它到极点 O O O的距离为 ∣ ρ ∣ |\rho| ∣ρ∣在通常情况下,总认为 ρ ⩾ 0 \rho\geqslant{0} ρ⩾0,只有在事先说明的条件下,才允许取 ρ 0 \rho0 ρ0 坐标确定唯一一个位置:给定点的极坐标 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ),就唯一确定了平面上的一个点但是平面上的一个点的极坐标并不是唯一的,他又无穷多种表示形式,因为 θ \theta θ是任意角,终边相同的任意角有无穷多个事实上, ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ)和 ( ρ , θ 2 k π ) (\rho,\theta2k\pi) (ρ,θ2kπ)代表同一个点,其中 k k k为整数因此,平面上的点与它的极坐标不是一一对应的关系,这是极坐标和直角坐标的不同之处
极坐标的常用限定
若限定 ρ ⩾ 0 \rho\geqslant{0} ρ⩾0, 0 ⩽ θ 2 π 0\leqslant{\theta}2\pi 0⩽θ2π,则除了极点外,平面上的点就能与它的极坐标构成一一对应的关系
极坐标描述对称点
点 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ)关于极轴的对称点 ( ρ , − θ ) (\rho,-\theta) (ρ,−θ),关于极轴的垂线 l l l的对称点是 ( ρ , π − θ ) (\rho,\pi-\theta) (ρ,π−θ),关于极点 O O O的对称点是 ( ρ , π θ ) (\rho,\pi\theta) (ρ,πθ)
极坐标变换为直角坐标
设点 A A A的直角坐标和基坐标分别为 ( x , y ) (x,y) (x,y), ( r , θ ) (r,\theta) (r,θ),则: x 2 y 2 r 2 x^2y^2r^2 x2y2r2; x r cos θ xr{\cos{\theta}} xrcosθ; y r sin θ yr\sin{\theta} yrsinθ; 这里r表示极径; θ \theta θ表示极角;结合三角函数的定义,直角坐标用基坐标表示为 x x ( r , θ ) r cos θ xx(r,\theta)r\cos{\theta} xx(r,θ)rcosθ y y ( r , θ ) r sin θ yy(r,\theta)r\sin{\theta} yy(r,θ)rsinθ
坐标系间同位置坐标的变换
极坐标上建立同原点直角坐标
设在平面上取定了一个极坐标系 O x Ox Ox,以极轴作为直角坐标系 x x x轴的正半轴,以 θ π 2 \theta\frac{\pi}{2} θ2π的射线作为 y y y轴的正半轴;以极点作为坐标原点;长度单位不变;即可建立一个直角坐标系
直角坐标系上建立常用极坐标系 以直角坐标系 x O y xOy xOy为参考,选出一个点作为极点,且极轴方向通常是 x x x轴正方向,单位长度不变,建立极坐标系 在直角坐标系中,以原点 O O O为极点,以 x x x轴正方向为极轴方向,单位长度不变,建立极坐标系 一般地,以直角坐标系上的任意点 P ( x 0 , y 0 ) P(x_0,y_0) P(x0,y0)为极点,以 x x x轴正方向为极轴方向,单位长度不变,建立直角坐标系
极坐标与直角坐标的关系
由任意角的三角函数的定义:若点 P ( x , y ) P(x,y) P(x,y)在: θ \theta θ终边上,且 O P r OPr OPr,则 P P P的直角坐标用三角函数表示为 ( r cos θ , r sin θ ) (r\cos\theta,r\sin\theta) (rcosθ,rsinθ),其中 r x 2 y 2 r\sqrt{x^2y^2} rx2y2 对于极坐标为 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ)的点 P P P,其直角坐标的两个坐标分量为: x ρ cos θ x\rho\cos\theta xρcosθ, y ρ sin θ y\rho\sin\theta yρsinθ而由直角坐标 ( x , y ) (x,y) (x,y)可以计算极坐标的极径和极角: ρ 2 x 2 y 2 \rho^2x^2y^2 ρ2x2y2; tan θ y x , ( x ≠ 0 ) \tan\theta\frac{y}{x},(x\neq{0}) tanθxy,(x0)
极坐标和坐标系平移
直角坐标平移refs
例
在直角坐标系中 C 1 : x O y C_1:xOy C1:xOy,以点 ( x 0 , y 0 ) (x_0,y_0) (x0,y0)为极点,以 x x x轴正方向为极轴方向建立极坐标系 C 2 : O ′ x ′ C_2:Ox C2:O′x′则此时的极坐标和直角坐标间的转换公式是如何的?分析 建立新直角坐标系 C 3 : x ′ O ′ y ′ C_3:xOy C3:x′O′y′我们以极坐标 O ′ x ′ Ox O′x′的极点 O ′ O O′作为的 C 3 C_3 C3的坐标原点, x ′ x x′轴作为 C 2 C_2 C2的 x ′ x x′轴,并以极径 π 2 \frac{\pi}{2} 2π作为 y ′ y y′轴正方向,单位长度不变设 M M M是坐标面上的一点, C 1 C_1 C1坐标为 ( x , y ) (x,y) (x,y)由直角坐标系平移公式, x ′ x − x 0 xx-x_0 x′x−x0; y ′ y − y 0 yy-y_0 y′y−y0,即 M M M的 C 3 C_3 C3坐标为 ( x − x 0 , y − y 0 ) (x-x_0,y-y_0) (x−x0,y−y0)由标准直角坐标和极坐标转换公式可知: ρ 2 ( x − x 0 ) 2 ( y − y 0 ) 2 \rho^2(x-x_0)^2(y-y_0)^2 ρ2(x−x0)2(y−y0)2; tan θ y − y 0 x − x 0 \tan\theta\frac{y-y_0}{x-x_0} tanθx−x0y−y0 若 M M M的极坐标为 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ),则 M M M的 C 2 C_2 C2坐标为: x ′ ρ cos θ x\rho\cos\theta x′ρcosθ; y ′ ρ sin θ y\rho\sin\theta y′ρsinθ, 由直角坐标平移公式: C 1 C_1 C1的坐标为 ( x , y ) ( x 0 ρ cos θ , y 0 ρ sin θ ) (x,y)(x_0\rho\cos\theta,y_0\rho\sin\theta) (x,y)(x0ρcosθ,y0ρsinθ)
曲线的极坐标方程
曲线的直角坐标方程
在给定平面直角坐标系下,若二元方程 F ( x , y ) 0 F(x,y)0 F(x,y)0,满足以下两个关于曲线 C C C的条件,则称该方程为曲线 C C C的方程 曲线 C C C上的任意点坐标 ( x , y ) (x,y) (x,y)满足方程所有满足方程的坐标 ( x , y ) (x,y) (x,y)所对应的点都在曲线上 总之,曲线 C C C是坐标 ( x , y ) (x,y) (x,y)满足方程 F ( x , y ) 0 F(x,y)0 F(x,y)0的所有点的集合,曲线的直角坐标方程称为曲线的普通方程
方程和曲线的数形结合
建立了直角坐标系后,一个有序数对表示平面上的一个点,而一个二元方程表示一条平面曲线,这样就使数与形结合起来,使我们可以通过对数量关系的讨论来研究图形另一方面也可以利用几何图形直观的演示函数方程中两变量之间的关系;几何图形中可能提示某些问题的解决途径
曲线的极坐标方程 在给定的平面上的极坐标系下,若方程 F ( ρ , θ ) 0 F(\rho,\theta)0 F(ρ,θ)0所有点恰好构成曲线 C C C,则称次二元方程 F ( ρ , θ ) 0 F(\rho,\theta)0 F(ρ,θ)0为曲线 C C C的极坐标方程 或者说,曲线 C C C由极坐标 ( ρ , θ ) (\rho,\theta) (ρ,θ)满足方程的所有点组成的,则称方程 F ( ρ , θ ) 0 F(\rho,\theta)0 F(ρ,θ)0是 C C C的极坐标方程 由于平面上点的极坐标不唯一,所以曲线的极坐标有多组表示形式,这里要求曲线 C C C至少有一组极坐标表示能够满足极坐标方程即可 例如极坐标方程 ρ θ \rho\theta ρθ,点 M ( π 2 , π 2 ) M(\frac{\pi}{2},\frac{\pi}{2}) M(2π,2π)显然满足方程,但是 M M M的其他极坐标表示,例如 ( π 2 , π 2 2 k π ) , k ∈ Z , k ≠ 1 (\frac{\pi}{2},\frac{\pi}{2}2k\pi),k\in\mathbb{Z},k\ne{1} (2π,2π2kπ),k∈Z,k1不满足方程,但只要有一组表示满足方程,则称 M M M满足方程
简单极坐标方程形式
通常极坐标形如 ρ ρ ( θ ) \rho\rho(\theta) ρρ(θ),即 ρ \rho ρ是 θ \theta θ的一个函数
极坐标点的对称性和图形对称性
由极坐标系中点的对称性可得到极坐标方程 ρ ρ ( θ ) \rho\rho(\theta) ρρ(θ)的图形对称性若 ρ ( θ ) \rho(\theta) ρ(θ) ρ ( − θ ) \rho(-\theta) ρ(−θ),则图形关于极轴对称若 ρ ( θ ) \rho(\theta) ρ(θ) ρ ( π − θ ) \rho(\pi-\theta) ρ(π−θ),则图形关于射线 θ π 2 \theta\frac{\pi}{2} θ2π所在直线对称若 ρ ( θ ) ρ ( π θ ) \rho(\theta)\rho(\pi\theta) ρ(θ)ρ(πθ),则图形关于极点 O O O对称
简单图形的极坐标方程 ρ R \rhoR ρR表示以极点为圆心,以 R R R为半径的圆 因为极角 θ \theta θ无论取何值,极径总为1也可以将极坐标用直角坐标表示,再判断图形: ρ 2 R 2 \rho^2R^2 ρ2R2,从而 x 2 y 2 R 2 x^2y^2R^2 x2y2R2显然是圆心为O,半径为R的圆 θ α \theta\alpha θα表示极角为 α \alpha α的射线 因为无论 ρ \rho ρ取何值,总是在 α \alpha α的终边上
直线的极坐标方程
设极点 O O O到直线 l l l的距离为 d d d;由点 O O O像直线 l l l作垂线,且由极轴到垂线 O A OA OA的角度为 α \alpha α,求直线 l l l的极坐标方程在直线 l l l上任意取一点 M ( ρ , θ ) M(\rho,\theta) M(ρ,θ),在直角三角形 O M A OMA OMA中, ρ cos ( α − θ ) d \rho\cos(\alpha-\theta)d ρcos(α−θ)d即 ρ d cos ( α − θ ) \rho\frac{d}{\cos(\alpha-\theta)} ρcos(α−θ)d 当 α 0 \alpha0 α0时直线 l l l和极轴垂直,此时方程变为 ρ cos θ d \rho\cos\thetad ρcosθd,当 α π 2 \alpha\frac{\pi}{2} α2π时,直线 l l l和极轴平行,此时方程变为 ρ sin θ d \rho\sin\thetad ρsinθd若 d 0 d0 d0,则直线过极点,设此时直线与极轴的夹角为 θ 0 \theta_0 θ0则直线方程为 θ θ 0 \theta\theta_0 θθ0和 θ θ 0 π \theta\theta_0\pi θθ0π 可见,直线极坐标方程形式比普通方程复杂,因此只有在特殊情况下采用直线的极坐标方程
圆的极坐标方程
圆心为 ( a , 0 ) (a,0) (a,0)处且过极点的圆 ρ R cos θ \rhoR\cos\theta ρRcosθ, ( − π 2 ⩽ θ ⩽ π 2 ) (-\frac{\pi}{2}\leqslant{\theta}\leqslant{\frac{\pi}{2}}) (−2π⩽θ⩽2π) 可以用描点法做出方程的草图,事实上,这是一个圆,圆心为 ( R , 0 ) (R,0) (R,0);半径为 R R R从对称性的角度分析,该方程满足 ρ ( − θ ) \rho(-\theta) ρ(−θ) ρ ( θ ) \rho(\theta) ρ(θ)所以其关于极轴对称意味着草图只要列出 0 ⩽ θ ⩽ π 2 0\leqslant{\theta}\leqslant\frac{\pi}{2} 0⩽θ⩽2π范围内的部分即可通过对称得到另一半 ( − π 2 ⩽ θ ⩽ 0 ) (-\frac{\pi}{2}\leqslant{\theta}\leqslant{0}) (−2π⩽θ⩽0)
推导方式1 使用圆的内接直角三角形来推导,这里圆心不在极点上,而设半径为 a a a,圆心在 ( a , 0 ) (a,0) (a,0)上 直角坐标系 x O y xOy xOy上圆心在极轴上的点 ( a , 0 ) (a,0) (a,0)处,且圆过极点 O O O; P P P为圆与极轴的另一交点 M ( ρ , θ ) M(\rho,\theta) M(ρ,θ)时为圆上的动点,连接 O M , M P OM,MP OM,MP;由平面几何知识可知 O M ⊥ M P OM\perp{MP} OM⊥MP; 在直角三角形 O M P OMP OMP中,由三角知识: ρ 2 a cos θ \rho2a\cos\theta ρ2acosθ, ( − π 2 ⩽ θ ⩽ π 2 ) (-\frac{\pi}{2}\leqslant{\theta}\leqslant\frac{\pi}{2}) (−2π⩽θ⩽2π)
推导方式2
由圆的直角坐标方程,在化为极坐标方程:在直角坐标系 x O y xOy xOy上,设圆 A A A的半径为 a a a圆心在 ( a , 0 ) (a,0) (a,0)位置上则圆 A A A的普通方程为 ( x − a ) 2 y 2 a 2 (x-a)^2y^2a^2 (x−a)2y2a2,化为一般方程为: x 2 y 2 2 a x x^2y^22ax x2y22ax由坐标变换公式, ρ 2 2 a ρ cos θ \rho^22a\rho\cos\theta ρ22aρcosθ,即 ρ 2 a cos θ \rho2a\cos\theta ρ2acosθ
例
求圆心为 ( 3 , 0 ) (3,0) (3,0),半径为3(过极点)的圆的极坐标方程由圆的极坐标公式: ρ 2 × 3 cos θ \rho2\times3\cos\theta ρ2×3cosθ 6 cos θ 6\cos\theta 6cosθ, ( − π 2 ⩽ θ ⩽ π 2 ) (-\frac{\pi}{2}\leqslant{\theta}\leqslant\frac{\pi}{2}) (−2π⩽θ⩽2π)
圆心在点 ( a , π 2 ) (a,\frac{\pi}{2}) (a,2π)处且过极点的圆
类似上一种情况,也有两种方法推导方法,都可以得到: ρ 2 a cos ( π 2 − θ ) \rho2a\cos(\frac{\pi}{2}-\theta) ρ2acos(2π−θ) 2 a sin θ 2a\sin\theta 2asinθ, 0 ⩽ θ ⩽ π 0\leqslant{\theta}\leqslant{\pi} 0⩽θ⩽π 使用内接直角三角形的三角关系时分 0 ⩽ θ ⩽ π 2 0\leqslant{\theta}\leqslant{\frac{\pi}{2}} 0⩽θ⩽2π和 π 2 θ ⩽ π \frac{\pi}{2}\theta\leqslant{\pi} 2πθ⩽π两种情况讨论,均有 ρ 2 a sin θ \rho2a\sin\theta ρ2asinθ成立使用直角坐标方程 x 2 ( y − a ) 2 a 2 x^2(y-a)^2a^2 x2(y−a)2a2,代入变换公式可得 ρ 2 a sin θ \rho2a\sin\theta ρ2asinθ, ( 0 ⩽ θ ⩽ π ) (0\leqslant{\theta}\leqslant{\pi}) (0⩽θ⩽π)
例
求圆心为 ( 2 , π 2 ) (2,\frac{\pi}{2}) (2,2π)且过极点的圆的极坐标方程和直角坐标方程解: 由公式可知,该圆的极坐标方程为 ρ 4 sin θ \rho4\sin\theta ρ4sinθ, ( 0 ⩽ θ ⩽ π ) (0\leqslant{\theta}\leqslant{\pi}) (0⩽θ⩽π)方程两边同时乘以 ρ \rho ρ,得 ρ 2 4 ρ sin θ \rho^24\rho\sin\theta ρ24ρsinθ,由坐标变换公式, x 2 y 2 4 y x^2y^24y x2y24y
圆心在任意处的圆的方程 平面直角坐标系 x O y xOy xOy的坐标 O ′ ( a , b ) O(a,b) O′(a,b)为圆心, R R R为半径的圆 O ′ O O′的方程是 ( x − a ) 2 ( y − b ) 2 R 2 (x-a)^2(y-b)^2R^2 (x−a)2(y−b)2R2 我们用坐标系平移的方法解释这个方程在 O ′ O O′处为坐标原点,分别以 x , y x,y x,y轴正方向为 x ′ , y ′ x,y x′,y′轴正方向,建立直角坐标系 x ′ O ′ y ′ xOy x′O′y′则圆 O ′ O O′的方程为 x ′ 2 y ′ 2 R 2 x^2y^2R^2 x′2y′2R2(1)由直角坐标平移公式 x ′ x − a xx-a x′x−a; y ′ y − b yy-b y′y−b;代入(1)得 ( x − a ) 2 ( y − b ) 2 R 2 (x-a)^2(y-b)^2R^2 (x−a)2(y−b)2R2 当圆心不在直角坐标系的坐标轴上时,要建立圆的极坐标方程,通常将建立的极坐标的极点放置在圆心 ( x 0 , y 0 ) (x_0,y_0) (x0,y0)处,极轴与 x x x轴同向 如此圆的坐标方程就是 ρ R \rhoR ρR
例
写出圆心在点 ( − 1 , 1 ) (-1,1) (−1,1)处,且过原点的圆的直角坐标方程;并把它化为极坐标方程 显然该圆的半径为 R 2 R\sqrt{2} R2 ,直角坐标方程为 ( x 1 ) 2 ( y − 1 ) 2 2 (x1)^2(y-1)^22 (x1)2(y−1)22,即 x 2 y 2 − 2 ( x − y ) x^2y^2-2(x-y) x2y2−2(x−y)在用坐标变换公式得 ρ 2 − 2 ( ρ cos θ − ρ sin θ ) \rho^2-2(\rho\cos\theta-\rho\sin\theta) ρ2−2(ρcosθ−ρsinθ),即 ρ 2 ( sin θ − cos θ ) \rho2(\sin\theta-\cos\theta) ρ2(sinθ−cosθ)
应用
利用极坐标求轨迹方程
从极点作圆 A : ρ 2 a cos θ A:\rho2a\cos\theta A:ρ2acosθ的弦,求各条弦中点的轨迹方程设圆 A A A上的点 P ( ρ , θ ) P(\rho,\theta) P(ρ,θ),则 O P OP OP是圆 A A A的弦,设其中点为 M ( r , ϕ ) M(r,\phi) M(r,ϕ),则 ( r , ϕ ) ( 1 2 ρ , θ ) (r,\phi)(\frac{1}{2}\rho,\theta) (r,ϕ)(21ρ,θ),即 ρ 2 r \rho2r ρ2r, θ ϕ \theta\phi θϕ而 ρ 2 a cos θ \rho2a\cos\theta ρ2acosθ,所以 2 r 2 a cos ϕ 2r2a\cos\phi 2r2acosϕ,即有 B : r a cos ϕ B:ra\cos\phi B:racosϕ, ( − π 2 ⩽ ϕ ⩽ π 2 ) (-\frac{\pi}{2}\leqslant{\phi}\leqslant\frac{\pi}{2}) (−2π⩽ϕ⩽2π)可见方程 B B B是一个以 ( 1 2 a , 0 ) (\frac{1}{2}a,0) (21a,0)为圆心;半径 1 2 a \frac{1}{2}a 21a的圆
极坐标和圆锥曲线
三种圆锥曲线的共同几何特征是:圆锥曲线是某定点(焦点)和某定制线(准线)的距离之比等于常数(离心率)的点的轨迹圆锥曲线极坐标方程可以统一为一种形式: ρ p 1 − e cos θ \rho\frac{p}{1-e\cos\theta} ρ1−ecosθp; ( e , p ) (e,p) (e,p)为参数, θ \theta θ为自变量我们来推导它 以平面上的一个点(焦点) O O O为极点, O x Ox Ox为极轴建立极坐标系 O x Ox Ox与准线 l l l垂直,极轴所在的直线与 l l l交于点 D D D;设曲线方程为 ρ ρ ( θ ) \rho\rho(\theta) ρρ(θ),在曲线上任取一点 M ( ρ , θ ) M(\rho,\theta) M(ρ,θ), 过点 M M M作 M N MN MN垂直于 l l l于点 N N N过极点 O O O作 O E OE OE垂直于 M N MN MN于点 E E E; O E OE OE交曲线于 A A A点,再作 A B / / M N AB//MN AB//MN, 记 ∣ O A ∣ p |OA|p ∣OA∣p,当离心率 e , p e,p e,p给定后,圆锥曲线就完全去欸的那个了令 ∣ O A ∣ ∣ B A ∣ e \frac{|OA|}{|BA|}e ∣BA∣∣OA∣e; ∣ O M ∣ ∣ N M ∣ e \frac{|OM|}{|NM|}e ∣NM∣∣OM∣e; ∣ D O ∣ |DO| ∣DO∣ ∣ B A ∣ |BA| ∣BA∣ d 1 d_1 d1, ∣ M N ∣ d 2 |MN|d_2 ∣MN∣d2, ∣ E M ∣ d 3 |EM|d_3 ∣EM∣d3 ρ cos θ \rho\cos\theta ρcosθ其中 ∣ O M ∣ ρ |OM|\rho ∣OM∣ρ, ∣ O A ∣ p |OA|p ∣OA∣p, ∠ M O x θ \angle{MOx}\theta ∠MOxθ,则 p d 1 ρ d 2 e \large\frac{p}{d_1}\frac{\rho}{d_2}e d1pd2ρe;所以 d 1 p e d_1\frac{p}{e} d1ep, d 2 ρ e d_2\frac{\rho}{e} d2eρ由几何关系: ∣ M N ∣ ∣ B A ∣ ∣ E M ∣ |MN||BA||EM| ∣MN∣∣BA∣∣EM∣,即 d 2 d 1 d 3 d_2d_1d_3 d2d1d3,即 ρ e p e ρ cos θ \frac{\rho}{e}\frac{p}{e}\rho\cos\theta eρepρcosθ变形为 ρ p 1 − e cos θ \rho\frac{p}{1-e\cos\theta} ρ1−ecosθp
根据离心率分类圆锥曲线
方程 ρ p 1 − e cos θ \rho\frac{p}{1-e\cos\theta} ρ1−ecosθp中的参数 e e e确定了曲线的3个类型 e 1 e1 e1时为椭圆 e 1 e1 e1时为抛物线 e 1 e1 e1时为双曲线
形状参数
参数 p p p则确定了各类曲线的形状 对于抛物线而言, p p p就是标准方程 y 2 2 p x y^22px y22px中的 p p p,表示焦点到准线的距离对椭圆和双曲线而言,可以用半轴 a , b a,b a,b表示 p p p焦点到准线的距离为 ∣ a e − c ∣ |\frac{a}{e}-c| ∣ea−c∣,所以 p e ∣ a e − c ∣ \frac{p}{e}|\frac{a}{e}-c| ep∣ea−c∣ p ∣ a − c e ∣ p|a-ce| p∣a−ce∣ ∣ a − c ⋅ c a ∣ |a-c\cdot\frac{c}{a}| ∣a−c⋅ac∣ ∣ a 2 − c 2 ∣ a \frac{|a^2-c^2|}{a} a∣a2−c2∣,即 p b 2 a p\frac{b^2}{a} pab2
